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2.1  熱學

知識點一  熱力學系統、平衡態、狀態參量、平衡過程

1.熱力學系統

       熱力學研究的對象——熱力學系統.

它包含極大量的分子、原子。 以阿  伏加德羅常數  na =6×1023  計。

       熱力學系統以外的物體稱為外界。

開放系統       封閉系統        孤立系統

分子熱運動

2.平衡態(理解)

在不受外界影響的條件下,系統的宏觀性質不隨時間改變的狀態,稱為平衡態,反之稱為非平衡狀態。

說明

ü  平衡態是一個理想化模型。

ü  處在平衡態的大量分子仍在作熱運動,而且因為碰撞, 每個分子的速度經常在變,但是系統的宏觀量不隨時間 改變。這稱為動態平衡。

箱子假想分成兩相同體積的部分,達到平衡時,兩側粒子還運動,但穿越兩側的粒子數相同。

3. 狀態參量

微觀量

描述系統內微觀粒子的物理量。 如分子的質量m、直徑 d 、速度 v、動量 p、能量 e  等。

宏觀量

從整體上描述系統的狀態量,一般可以直接測量。如 : p, v, t 等。

體積 v:氣體分子能達到的空間,實際上等于容器的體容積。注意,不是分子本身體積之和。

壓強 p 氣體作用于器壁單位面積上的力。

溫度 t :  冷熱程度的表現,是一個復雜的統計概念。 

常見溫標:熱力學溫標 tk),攝氏溫標toc

微觀量與宏觀量有一定的內在聯系。

例如,氣體的壓強是大量分子撞擊器壁的平均效果,它與大量分子對器壁的沖力的平均值有關。溫度則與分子平均平動動能相關。

處于平衡態下的系統,可以用pv圖上的一點來對應。(理解+掌握)

4.  平衡過程

熱力學系統狀態發生變化的過程,稱為熱力學過程

若系統的狀態發生變化時,經歷的中間態都是無限接近平衡態,這樣的過程是一種理想過程,稱為平衡過程或者準靜態過程,也是我們主要研究的過程。

平衡過程可以用 pv圖中的一條曲線對應(理解)

知識點二  理想氣體狀態方程

實驗表明:處于平衡態的系統的三個參量 pvt 之間存在一定的關系。對于一般氣體:在密度不太高、壓強不太大、溫度不太低的情況下,有范圍的遵守三條實驗定律(玻意耳定律,蓋-呂薩克定律,查理定律)

pv = c.   vv0( 1av t ),   p1p2t1t2

(認為理想氣體無條件的滿足3條實驗定律)

理想氣體的狀態方程:

pv = nrt  (克拉伯龍方程)          (必考記住)

v :摩爾數,

r:普適氣體常數,8.31 j/(mol . k)

t:熱力學溫度(k,開爾文)

例題:若理想氣體的體積為v,壓強為p,一個分子的質量為m,玻爾茲曼常數為k,氣體普適常數為r,則理想氣體的分子數為

b

知識點三  理想氣體的壓強和溫度

熱接觸和熱平衡

熱力學第零定律與溫度的概念

壓強:是氣體作用于容器器壁單位面積的正壓力;是大量分子作無規熱運動,對容器器壁的作用力。

氣體壓強和溫度的統計意義(必考)

1.理想氣體的微觀模型

實際的氣體分子熱運動的特征

分子之間有一定的間隙,有一定的作用力;

分子熱運動的平均速度約 v = 500m/s

分子的平均碰撞次數約 z = 1010 /

實際的氣體分子熱運動的特征

氣體系統中分子運動的特點:氣體分子很小;彼此相距10倍以上的分子尺度的距離;分子力是保守力,并且隨著距離的增加快速衰減。

理想氣體的微觀特性—力學假設

1 氣體分子體積相對于空隙來說很小,可以忽略不計,氣體分子當作質點處理,不占體積。

2)分子與分子,分子與器壁間的碰撞是完全彈性的。

3 分子之間除碰撞的外,無其他相互作用力,并忽略重力。

理想氣體的微觀特性—統計假設

氣體處于平衡態時,分子沿各個方向運動的機會是均等的,沒有任何一個方向上氣體分子的運動比其他方向更為顯著。寫成數學表達式為:

2. 理想氣體壓強公式

運用簡單模型可以推導獲得理想氣體壓強公式,為:

其中,n為分子數密度,m為分子質量,

為對所有分子速度平方取的均值。

上式改寫一下

為分子的平均平動動能

                      

壓強是氣體分子熱運動平均平動動能以及分子數密度的宏觀體現

3. 溫度的微觀意義( 重點)

由理想氣體狀態方程:

以及壓強公式

可知,

說明氣體的平均平動動能只與溫度有關,溫度是分子平均平動動能的量度。它反映了系統內部分子無規則熱運動的劇烈程度

知識點四  能量按自由度均分定理、理想氣體的內能

1.分子自由度

自由度指描寫物體位置所需的最少的坐標數

單原子分子:(重點)

氦氣(he)、氖氣(ne)、氬氣(ar)等為單原子分子氣體。其模型可用一個質點來代替

1.分子自由度

自由度指描寫物體位置所需的最少的坐標數

 

2.能量按自由度均分定理

理想氣體的一個分子具有的平均平動動能為

2.能量按自由度均分定理(重點)

因而有:

3. 理想氣體的內能

內能:系統內部的能量,與宏觀運動無關。例如靜止在桌面上的書本具有的分子層面的能量之和。包含熱運動能量,作用勢能,核能,電磁能等。

熱力學中定義內能為:大量分子或原子的各種形式的動能以及相互作用的勢能之和。因為熱力學變化過程中只有這部分能量發生變化,其值由熱力學狀態決定。

理想氣體不考慮分子間作用力,因而其內能為所有分子或原子的動能之和。

例:1mol氧氣,溫度為t時,其內能為

c

例題:一定量剛性單原子分子理想氣體存儲于一容器中,容器的體積為v,氣體的壓強為p,則氣體的動能為:

選(a

知識點五  麥克斯韋速率分布律

1. 分子速率分布函數

對于處在平衡態下的氣體而言,氣體中的每個分子各以不同的速度運動著,就速率而言,有大有小,各不相同。由于分子間的碰撞,他們速度的大小和方向也不斷變化。然而從大量分子的整體來看,他們的速率分布遵循著一定的統計規律,這一規律就是麥克斯韋速率分布律。

定義函數

該函數的物理意義:分子速率在v附近單位速率間隔內的分子數占總分子數的百分比。

注意下列相關各量的意義:

關于f(v)的含義,同學們可以將f(v)dv最為一個整體去理解,f(v)dv描述的是速率v附近dv間隔內的分子數占總分子數的百分比 或者 一個分子的速率落在v附近dv間隔內的概率,是一個概率或者百分比,那么f(v)就是一個概率除以一個速度區間,自然就是概率密度或者百分比密度,f(v)只有乘以了速度區間才是一個百分比或者概率

2. 麥克斯韋速率、速度分布律

麥克斯韋應用統計概念從理論上確定了f(v)的具體形式(具體形式不用記憶)

以速率v為橫軸,以f(v)為縱軸在坐標系中可以畫出一條曲線,這就是麥克斯韋速率分布函數對應的分布曲線,

麥克斯韋率率分布曲線

 

 

t變化時,fv)曲線如何變化

對一定量的理想氣體,不同溫度下,有不同形狀的速率分布曲線。溫度越高,速率大的分子增多,vp向速率增大的方向移動,曲線將拉寬。由歸一化條件可知,曲線下總面積恒等于1,于是,曲線高度降低,變得平坦。若溫度降低,則曲線極大值向左偏移,曲線變高變尖銳。  

3.氣體分子的三種統計速率(重點)

1 最概然(最可幾)速率

2 平均速率

由算數平均值定義

將麥克斯韋速率分布函數代入積分得

3)方均根速率

 

例題:已知速率分布函數為f(v), n 是單位體積內的分子數,則nf(v)dv的物理意義是:

a 單位體積內速率為v的分子數目

b 單位體積內速率在vv+dv間隔內分子數占總分子數的百分比

c 分子速率為v的分子總數

d 單位體積內,分子速率在vv+dv間隔內的分子數目             d